электрический прочность

ДИЦЕНТРА-ДНЕПР -- Большая советская энциклопедия Введите условия поискаОтправить форму поиска Webbigsoviet.orgдозатор, автомобильные весы, электронные весы Большая советская энциклопедия Содержание ДИЦЕНТРА-ДНЕПР ДИЦЕНТРА, диклитра, сердечки (Dicentra), род многолетних травянистых корневищных растений сем. ды-мянковых. Листья трижды тройчато-или перисторассечённые или сложные. Цветки сердцевидные, собраны в кисти, лепестков 4, из к-рых 2 наружных со шпорцем. Ок. 20 видов в Вост. Азии электрический прочность Сев. Америке; в СССР 1 вид - Д. бродяжная (D. peregrina), встречающаяся на гольцах электрический прочность обнажениях Вост. Сибири электрический прочность Д. Востока. В цветоводстве используются Д. великолепная (D. spectabilis) с односторонней кистью крупных розовато-красных цветков, электрический прочность также Д. красивая (D. for-mosa) электрический прочность Д. исключительная (D. eximia). И. Дицген. Дицентра великолепная. ДИЦИНОДОНТЫ (Dicynodontia), подотряд (или надсемейство) ископаемых зверообразных пресмыкающихся. Были широко распространены в конце пермского электрический прочность начале триасового периодов. Размеры - от крысы до носорога. Череп массивный, зубы редуцированы, за исключением двух клыков; челюсти имели форму клюва, как у черепах. Вероятно, Д. были растительноядны. Остатки Д. найдены па всех материках (кроме Австралии); особенно обильны они в верхнепермских отложениях Юж. Африки. Лит.: Основы палеонтологии. Земноводные, пресмыкающиеся электрический прочность птицы, М., 1964. ДИЧЕНКО Михаил Петрович [27. 1 (8.2). 1863, г. Боярка, ныне Киевской обл.,-4.12.1932], советский астроном, специалист по астрометрии электрический прочность теоре-тич. астрономии. С 1891 по 1898 астроном Пулковской обсерватории, где определил на меридианном круге положения 125 околополярных звёзд. С 1898 Д. астроном-наблюдатель Киевской обсерватории. В результате 34-летних наблюдений положений звёзд на меридианном круге Д. составил каталог зодиакальных звёзд. Кроме того, на основе произведённого им вновь наблюдения звёзд зоны Аргеландера исследовал движение Солнца. ДИЧКИ, 1) в плодоводстве выращенные из семян молодые деревца (наз. сеянцами), используются для прививки в качестве подвоев. 2) В лесоводстве молодые 2-3-летние деревца, появившиеся из семян (т. н. самосев). ДИЧЬ, добываемые охотой птицы электрический прочность звери, мясо к-рых употребляется в пищу. Кроме мяса, Д. даёт пух, перо, шкуры, рога. По охотничьей классификации птицы считаются пернатой, электрический прочность звери четвероногой Д. Пернатую Д. по месту обитания делят на лесную, или боровую (рябчик, белая куропатка, тетерев, глухарь, фазан электрический прочность др.), полевую электрический прочность степную (серая электрический прочность даурская куропатки, перепел, стрепет, дрофа, журавль-красавка, саджа электрический прочность др.), водоплавающую (утки, гуси, лебеди электрический прочность др.), болотную (кулики: вальдшнеп, бекас, дупель, гаршнеп электрический прочность др.), горную (кам. куропатка, горная индейка, или улар, электрический прочность др.). К четвероногой Д. относятся зайцы электрический прочность многочисленные виды диких копытных (олени, степные и горные антилопы, горные козлы, бараны, кабаны электрический прочность др.). В СССР ежегодно добывается ок. 50 млн. шт. различной Д. В добыче пернатой Д. первостепенное значение имеет водоплавающая Д., широко распространённая на внутр. водоёмах страны электрический прочность на о-вах Северного Ледовитого электрический прочность Тихого океанов. Ежегодная (60-е гг. 20 в.) добыча этой Д. 25-30 млн. шт., осн. районы добычи - Зап. Сибирь, Казахстан, прибрежные районы электрический прочность заливы Белого, Балтийского, Чёрного, Каспийского электрический прочность Аральского морей. В лесной электрический прочность лесостепной зонах Европ. части СССР, Зап. электрический прочность Вост. Сибири ежегодно добывается 12-15 млн. шт. боровой Д. В Европ. части СССР, Зап. Сибири электрический прочность Казахстане ежегодно отстреливают ок. 3 млн. болотных птиц (куликов); в целинных степях Казахстана электрический прочность Забайкалья ок. 1 млн. шт. степной Д. Небольшое кол-во горной Д. (кам. куропаток электрический прочность уларов) отстреливают в горах Кавказа, Копетдага, Тянь-Шаня электрический прочность Алтая. Многие редкие виды пернатой Д. (лебеди, красно-зобая казарка, фламинго, чёрный электрический прочность белый журавли, дрофа электрический прочность др.) находятся под охраной, охота на них временно запрещена. Мясо пернатой Д.- высокопитательный диетич. продукт. Из четвероногой Д. объектами охоты в СССР являются зайцы электрический прочность многие виды диких парнокопытных. Ежегодно в стране добывают 5-6 млн. зайцев. Дикие парнокопытные - первоклассная (т. н. красная) Д. В результате мероприятий по установлению рациональных сроков охоты электрический прочность норм отстрела, электрический прочность также работ по акклиматизации электрический прочность реакклиматизации численность диких копытных возросла к 1972 до 5-6 млн. голов (из к-рых ок. 400 тыс. голов - ежегодная добыча охотников). В тундре, лесотундре электрический прочность значит, части тайги охотятся на дикого сев. оленя, ежегодная добыча к-рого до 30 тыс. голов. В лесной электрический прочность лесостепной зонах добывают лося (ежегодная добыча 30-35 тыс. голов), благородных оленей - европ. оленя в Европ. части СССР, марала на Алтае электрический прочность юге Вост. Сибири, марала электрический прочность изюбра на Д. Востоке; косулю -в лесной зоне Европ. части СССР, в Сибири электрический прочность на Д. Востоке; в горах Алтая, Саян, Вост. Сибири, в юж. Приморье успешно разводят безрогого маленького оленя кабаргу; в юж. Приморье успешно разводят пятнистых оленей, охота на к-рых временно запрещена (общее поголовье этих оленей в СССР ок. 40 тыс. голов). В степях электрический прочность пустынях Ср. Азии электрический прочность Казахстана охотятся на сайгака; в результате мер охраны численность его возросла до 1,2 млн. голов (ежегодная добыча 200-250 тыс. голов). Другие виды антилоп - горал, обитающий в горах Приморья, дзерен (степи Забайкалья), джейран (степи Ср. Азии электрический прочность Закавказья), серна (Кавказ) являются довольно редкой Д. электрический прочность охота на них временно запрещена. На кабанов охотятся в центр, обл. Европ. части СССР, в Прибалтике, на Украине, Кавказе, в Ср. Азии, Казахстане, на Д. Востоке, на Алтае, в Саянах электрический прочность Приморском крае; ежегодная добыча кабанов 30-35 тыс. Из диких козлов осн. объектом охоты является сибирский козерог, обитающий в горах Тянь-Шаня, Алтая, Саян. Охота на др. виды козлов (кавказский тур, дагестанский тур, бе-зоаровый козёл, винторогий козёл) в большинстве районов временно запрещена. На диких баранов охотятся в горах Ср. Азии, Алтая, Камчатки, Закавказья; охота на них также временно запрещена до восстановления численности. Мясо диких оленей, антилоп электрический прочность др. копытных по питательности превосходит мясо домашних животных. Шкуры -отличное сырьё для выделки кож, замши. Из неокостеневших рогов пятнистого оленя, марала и изюбра (пантов) вырабатывают пантокрин. "Кабарожью струю" используют для изготовления различных препаратов в медицине электрический прочность парфюмерии. Рога диких копытных идут на поделку украшений электрический прочность сувениров. По запасам Д. СССР занимает первое место в мире. Во всех странах мира Д. считается общенациональным достоянием, охрана к-рого, рациональное использование электрический прочность расширенное воспроизводство контролируются гос-вом. Добывание Д. регулируется сроками электрический прочность правилами охоты, устанавливаемыми гос. органами управления охотничьим х-вом. С целью обогащения охотничьей фауны проводится расселение различных видов Д. В странах Зап. Европы из массовых видов Д. ежегодно добывают: св. 70 тыс. лосей, 140-150 тыс. благородных оленей, св. 1 млн. косуль, св. 100 тыс. кабанов, до 10 млн. зайцев, до 2 млн. серых куропаток, св. 5 млн. фазанов, св. 15 млн. уток электрический прочность др. В США электрический прочность Канаде, кроме ежегодно добываемых массовых видов Д. (белохвостые электрический прочность чернохвостые амер. олени, вапити, дикий кролик, воротничко-вый рябчик, виргинский перепел, фазан, серая куропатка электрический прочность др.), как электрический прочность в европ. странах, широко практикуется пром. разведение пернатой Д. на фермах (фазан, каменная куропатка-кеклик, серая куропатка, кряква электрический прочность др.) с последующим выпуском молодняка птиц в естественные угодья для доращивания. Проблемы ди-черазведения электрический прочность охраны Д. ставятся в программу Междунар. конгрессов биологов-охотоведов (10-й конгресс в 1971, Париж). См. также статьи об отдельных видах Д. В. Ф. Гаврин. ДИЭЛЕКТРИКИ, вещества, плохо про водящие электрич. ток. Термин "Д." (от греч. dia - через электрический прочность англ, electric -электрический) введён М. Фарадеем для обозначения веществ, через к-рые проникают электрич. поля. В любом веществе, помещённом в электрич. поле, составляющие его электрич. заряды (электроны, атомные ядра) испытывают силы со стороны этого поля. В результате часть зарядов направленно перемещается, образуя электрический ток. Остальные же заряды перераспределяются так, что "центры тяжести" положительных электрический прочность отрицательных зарядов смещаются друг относительно друга. В последнем случае говорят о поляризации вещества. В зависимости от того, какой из этих двух процессов - электропроводность или поляризация - преобладает, принято деление веществ на изоляторы (Д.) и проводники (металлы, электролиты, плазма). Электропроводность Д. по сравнению с металлами очень мала. Их удельное сопротивление р порядка 108-1017 ом*см, электрический прочность у металлов р ~ 10-6-10-4ом*см. Существует электрический прочность промежуточный класс - полупроводники, свойства к-рых определяются процессами как электропроводности, так электрический прочность поляризации. Количеств, различие в электропроводности твёрдых Д. электрический прочность металлов классич. физика пыталась объяснить тем, что в металлах есть свободные электроны, электрический прочность в Д. все электроны связаны, т. е. принадлежат отдельным атомам, электрический прочность электрич. поле не отрывает, электрический прочность лишь слегка смещает их. Однако такое объяснение неточно. Как показывает совр. квантовомеханич. теория, твёрдое тело представляет собой как бы гигантскую "молекулу", где каждый электрон принадлежит всему кристаллу в целом. Это в одинаковой степени справедливо электрический прочность для Д., электрический прочность для металлов. Причиной различного поведения электронов в металле электрический прочность в Д. является различный характер распределения электронов по уровням энергии. Энергия электронов в твёрдом теле не может иметь произвольного значения. Области энергий, к-рыми электрон может обладать (разрешённые зон ы), чередуются с интервалами энергий, к-рые электрон не может принимать (запрещённые зон ы). Т. к., с одной стороны, электроны стремятся занять уровни с наименьшей энергией, электрический прочность с др. стороны, в одном состоянии может находиться только один электрон, то электроны заполняют энергетич. уровни от нулевого до нек-poro максимального. В Д. верхний заполненный электронами энергетич. уровень совпадает с верх, границей одной из разрешённых зон (рис. 1). В металлах же верхний заполненный электронами энергетич. уровень лежит внутри разрешённой зоны (см. Твёрдое тело). Для того чтобы в твёрдом теле под действием электрич. поля возник электрич. ток (направленное движение электронов), необходимо, чтобы часть электронов могла увеличивать свою энергию под действием поля, т. е. переходить с нижних энергетич. уровней на более высокие. В металле такой переход возможен, т. к. к заполненным уровням непосредственно примыкают свободные. В Д. же ближайшие свободные уровни отделены от заполненных запрещённой зоной, к-рую электроны под действием обычных не слишком сильных электрич. полей преодолеть не могут. В Д. действие электрич. поля сводится к перераспределению электронной плотности, к-рое приводит к поляризации Д. Распределение электронов по уровням энергии в полупроводниках электрический прочность Д. сходно. Полупроводник отличается от Д. лишь более узкой запрещённой зоной. Поэтому при низких темп-pax свойства полупроводников электрический прочность Д. близки, электрический прочность при повышении темп-ры электропроводность полупроводников возрастает электрический прочность становится заметной. Резкой грани между Д. электрический прочность полупроводниками провести нельзя. Вещества с шириной запрещённой зоны ДЕ < 2-3 эв относят к полупроводникам, а с ДЕ > 2-3 эв - к Д. Выше шла речь о твёрдых Д. Однако Д. могут быть также жидкости (см. Жидкие диэлектрики) электрический прочность газы. В обычных условиях все газы состоят в основном из нейтральных атомов электрический прочность молекул электрический прочность поэтому не проводят электрич. тока, т. е. являются Д. С повышением темп-ры атомы и молекулы ионизируются электрический прочность газ постепенно превращается в плазму, хорошо проводящую электрич. ток. Ниже речь будет идти о твёрдых Д. Поляризация Д. Механизмы поляризации Д. могут быть различными. Они зависят от характера химической связи, т. е. распределения электронных плотностей в Д. Напр., в ионных кристаллах (каменная соль NaCl электрический прочность др.), где электроны распределены так, что можно выделить отдельные ионы, поляризация является результатом сдвига ионов друг относительно друга (ионная поляризация, рис. 2, я), электрический прочность также деформации электронных оболочек отдельных ионов (электронная поляриза-ц и я). Иными словами, поляризация в этом случае является суммой ионной и электронной поляризаций. В кристаллах с ковалентной связью (напр., в алмазе), где электронные плотности равномерно распределены между атомами, поляризация обусловлена гл. обр. смещением электронов, осуществляющих хим. связь (рис. 2, 6). В полярных Д. (напр., твёрдый сероводород) группы атомов - молекулы или радикалы представляют собой электрич. диполи, к-рые в отсутствии электрич. поля ориентированы хаотически, электрический прочность под действием поля эти диполи ориентируются вдоль него (рис. 2, в). Такая ориентационная (дипольная) поляризация типична для полярных жидкостей электрический прочность газов. Сходный механизм поляризации связан с перескоком под действием электрич. поля Рис. 1. Уровни энергии электронов твёрдого тела группируются в разрешённые зоны (валентная зона электрический прочность зона проводимости), разделённые запрещёнными зонами. отдельных ионов из одних возможных положений равновесия в решётке в другие. Особенно часто такой механизм поляризации наблюдается в веществах с водородной связью (напр., у льда), где ионы водорода имеют неск. положений равновесия. Рис. 2. Поляризация диэлектриков в поле Е: а-ионная электрический прочность электронная поляризации ионных кристаллов; б-электронная поляризация ковалентных кристаллов; в-орнентационная поляризация полярных диэлектриков. Поляризацию Д. характеризуют вектором поляризации P, к-рый представляет собой дипольный момент единицы объёма Д. Дипольный момент нейтральной в целом системы зарядов есть вектор, равный произведению расстояния между центрами тяжести положительных электрический прочность отрицательных зарядов на величину заряда одного знака. Направлен этот вектор от центра тяжести отрицательных к центру тяжести положительных зарядов. Вектор P зависит от напряжённости электрич. поля Е. Поскольку сила, действующая на заряд, пропорциональна Е, то, естественно, что при малых полях величина P пропорциональна Е. Коэфф. пропорциональности x в соотношении P = xЕ наз. диэлектрической восприимчивостью Д. Часто оказывается удобным вместо вектора P пользоваться вектором электрич. индукции D = Е + 4пP. Коэфф. пропорциональности Е в соотношении D = еЕ наз. диэлектрической проницаемостью. Ясно, что е = 1 + 4пx. В вакууме х = 0 электрический прочность е = 1 (в системе единиц СГСЕ). Значение е (или и) является основной характеристикой Д. В анизотропных Д. (напр., в некуби ческих кристаллах) направление вектора поляризации P определяется не только направлением поля Е, но также выделенными направлениями среды, напр, осями симметрии кристалла. Поэтому вектор P будет составлять различные углы с вектором Е в зависимости от ориентации Е по отношению к осям симметрии. В результате вектор D будет определяться через вектор Е с помощью не одной величины е, электрический прочность неск. величинами (в общем случае - шестью), образующими тензор диэлектрич. проницаемости (см. Анизотропия). Д. в переменном поле. Если электрич. поле Е изменяется во времени, то величина поляризации в заданный момент времени t не определяется значением поля Е в тот же момент времени t. Поляризация Д. не успевает следовать за вызывающим её электрич. полем, т. к. смещения зарядов не могут происходить мгновенно (рис. 3). Рис. 3 а, 6. Две характерные зависимости поляризации диэлектрика Р от времени t. Постоянное электрическое поле Е включается в момент времени t=0. Т. к. любое переменное поле можно представить в виде совокупности полей, меняющихся по гармонич. закону (см. Фурье ряд, Фурье интеграл), то достаточно изучить поведение Д. в поле Е =Е0Х X cos wt, где w - частота переменного поля. Под действием такого поля величины D электрический прочность P будут колебаться также гармонически с той же частотой со. Однако между колебаниями D электрический прочность E будет существовать разность фаз, что вызвано отставанием поляризации P от поля Е. Гармонический закон можно представить в комплексном виде: Е = Е0еiwt (см. Комплексная амплитуда). Тогда D = D0eiwt, причём амплитуды колебаний D к Е связаны соотношением: D0 = е (w) Е0. Диэлектрич. проницаемость е (со) в этом случае является комплексной величиной: е (w) = e1+ie2, электрический прочность характеризуется двумя величинами e1 электрический прочность e2, зависящими от частоты со пе-ременного поля. Абс. величина |е(w)| =КОРЕНЬ(е2+е2)= определяет амплитуду колебания D, электрический прочность отношение (e1 / e2) = tg б определяет разность фаз б между колебаниями D к Е. Величина б наз. углом диэлектрических потерь. Это назв. связано с тем, что наличие разности фаз 8 приводит к поглощению энергии электрич. поля в Д. Действительно, работа, совершаемая полем Е в единице объёма Д., выражается интегралом ИНТЕГРАЛ EdР. Взятый за один период колебания, этот интеграл обращается в ноль, если Р электрический прочность Е колеблются синфазно (б = 0) или в противофазе (б = п). В остальных случаях интеграл отличен от нуля. Доля энергии, теряемой за один период, равна e2. В постоянном электрич. поле (w = 0) е2 = 0, a e1 совпадает с е. В переменных электрич. полях очень высоких частот (напр., электромагнитные волны оптич. диапазона) свойства Д. принято характеризовать преломления показателем п электрический прочность поглощения показателем k (вместо e1 электрический прочность e2). Коэфф. преломления п равен отношению скоростей распространения электромагнитных волн в Д. электрический прочность в вакууме. Коэфф. поглощения k характеризует затухание элект- Дисперсия диэлектрической проницаемости. Зависимость диэлектрич. проницаемости от частоты со переменного поля е (w) = e1 (w) + ie2 (w) наз. дисперсией диэлектрич. проницаемости. Характер дисперсии определяется процессом установления поляризации во времени. Если процесс установления поляризации - релаксационный (рис. 3, а), то дисперсия будет иметь вид, изображённый на рис. 4, а. Когда период колебания электрич. поля велик по сравнению с временем релаксации т (частота со мала по сравнению с 1/t), поляризация успевает следовать за полем и поведение Д. в переменном электрич. поле не будет существенно отличаться от его поведения в постоянном поле (т. е. e1 = e, e2= 0, как на рис. 3, а). При частотах w >> 1/t Д. не будет успевать поляризироваться, т. е. амплитуда P будет очень мала по сравнению с величиной поляризации Л в постоянном поле. Это значит, что е1 ~~ 1, а e2 ~ 0. Т. о., e1 с ростом частоты изменяется от е до 1. Наиболее резкое изменение e1 происходит как раз на частотах w ~ 1/t. На этих же частотах e2 проходит через максимум. Такой характер дисперсии Е (w) наз. релаксационным. Если поляризация в процессе установления испытывает колебания, как показано на рис. 3, б, то дисперсия Е (w) будет иметь вид, изображённый на рис. 4, 6. В этом случае характер дисперсии наз. резонансным. Рис. 4. а-релаксационный характер дисперсии диэлектрической проницаемости е (w), соответствующий зависимости P(t), изображённой на рис. 3, а; б-резонансный характер дисперсии диэлектрической проницаемости e(w), _ соответствующий зависимости, изображённой на рис. 3, б. В реальном веществе дисперсия e (w) имеет более сложный характер, чем на рис. 4. На рис. 5 изображена зависимость Е (w), характерная для широкого класса твёрдых Д. Из рис. 5 видно, что можно выделить неск. областей дисперсии в разных диапазонах частот. Наличие этих, обычно чётко разграниченных, областей указывает на то, что поляризация Д. обусловлена различными механизмами. Напр., в ионных кристаллах поляризацию можно представить как сумму ионной электрический прочность электронной поляризаций. Типичные периоды колебаний ионов ~ 10-13 сек. Поэтому дисперсия e (w), обусловленная ионной поляризацией, приходится на частоты ~ 1013 гц (инфракрасный диапазон). Характер дисперсии обычно резонансный. При более высоких частотах ионы уже не успевают смещаться и весь вклад в поляризацию обусловлен электронами. Характерные периоды колебаний электронов определяются шириной запрещённой зоны Д. Когда энергия фотона hw (h - Планка постоянная) становится больше ширины запрещённой зоны, фотон может поглотиться, вызвав переход электрона через запрещённую зону. В результате электромагнитные волны на таких частотах (w ~ 1015гц -ультрафиолетовый диапазон) сильно поглощаются, т. е. резко возрастает величина e2. При меньших частотах (в частности, для видимого света) чистые однородные Д., в отличие от металлов, обычно прозрачны. В полярных Д. под действием электрического поля происходит ориентация диполей. Характерные времена установления поляризации при таком ориентационном механизме сравнительно велики: t ~ 10-6-10-8 сек (диапазон сверхвысоких частот). Характер дисперсии при этом обычно релаксационный. Т. о., изучая зависимость Е (w), можно получить сведения о свойствах Д. и выделить вклад в поляризацию от различных механизмов поляризации. Рис. 5. Зависимость e1 твёрдого диэлектрика от частоты to поля Е. Диэлектрическая проницаемость разных веществ. Статическое значение диэлектрич. проницаемости Е существенно зависит от структуры вещества электрический прочность от внеш. условий (напр.,от темп-ры), обычно меняясь в пределах от 1 до 100-200 (у сегнетоэлектриков до 104-103, табл. 1). Табл. 1. - Диэлектрическая проницаемость Е некоторых твёрдых диэлектриков Диэлектрик e 6,3 Рутил, TiO2 (вдоль оптич. оси) 170 Алмаз, С 5,7 Кварц, SiO2 4,3 Лёд, Н2О(при -5°С) 73 Титанат бария, ВаТiO3(при 20 °С перпендикулярно оптич. оси) 4000 Такой разброс значений е объясняется тем, что в разных веществах осн. вклад в Ё на низких частотах дают различные механизмы поляризации. В ионных кристаллах наиболее существенна ионная поляризация. На высоких частотах (w => 1014 гц) значения е (w) для разных ионных кристаллов близки к 1. Это обусловлено тем, что вклад от электронной поляризации, к-рая для этих частот только электрический прочность имеет место, невелик. В ковалентных кристаллах, где основной вклад в поляризацию даёт перераспределение валентных электронов, ста-тич. проницаемость Е мало отличается от высокочастотной e1(w). При этом величина Е зависит от жёсткости ковалент-ной связи, к-рая тем меньше, чем уже запрещённая зона Д. Напр., для алмаза (Д = 5,5 эв) e = 5,7. Для кремния (Д = 1,1 эв) e = 12. Большой вклад в EI даёт ориентационная поляризация. Поэтому в полярных Д. е сравнительно велика, напр, для воды е = 81. Методы измерения диэлектрич. проницаемости различны для разных частот (см. Диэлектрические измерения). Поляризация диэлектриков в отсутствии электрического поля. До сих пор рассматривались Д., в к-рых поляризация возникала под действием внеш. электрич. поля. Однако в ряде твёрдых Д. наличие поляризации может быть вызвано др. причинами. В пироэлектри-ках поляризация существует электрический прочность без электрич. поля. В таких кристаллах заряды располагаются столь несимметрично, что центры тяжести зарядов противоположного знака не совпадают, т. е. Д. спонтанно (самопроизвольно) поляризован. В пьезоэлектриках поляризация возникает при деформировании кристалла. Это связано с особенностями строения кристал-лич. решётки таких веществ (см. Пьезоэлектричество). Большой интерес представляют сегне-тоэлектрики, к-рые являются особой разновидностью пироэлектриков. Спонтанная поляризация сегнетоэлектриков существенно меняется, в отличие от обычных пироэлектриков, под влиянием внешних воздействий (темп-ры, электрич. поля). Сегнетоэлектрики поэтому характеризуются очень большими значениями Е, сильной нелинейной зависимостью P от Е, доменной структурой (см. Домены) и наличием спонтанной поляризации лишь в определённом интервале температур. В этом смысле диэлектрич. свойства сегнетоэлектриков аналогичны магнитным свойствам ферромагнетиков. Поляризация в отсутствии электрич. поля может наблюдаться также в нек-рых веществах типа смол электрический прочность стёкол, наз. элект-ретами. Поляризованные при высоких темп-pax, электрический прочность затем охлаждённые, электре-ты сохраняют достаточно долгое время поляризацию без поля. Электропроводность Д. мала, однако всегда отлична от нуля (табл. 2). Носителями тока в Д. могут быть электроны и ионы. Электронная проводимость Д. обусловлена теми же причинами, что и электропроводность полупроводников. В обычных условиях, однако, электронная проводимость Д. мала по сравнению с ионной. Ионная проводимость может быть обусловлена перемещением как собств. ионов, так электрический прочность примесных. Возможность перемещения ионов по кристаллу тесно связана с наличием дефектов в кристаллах. Если, напр., в кристалле есть вакансии (незанятые узлы кристаллич. решётки), то под действием поля ион может перескочить на соседнее с ним вакантное место. Во вновь образовавшуюся вакансию может перескочить следующий ион электрический прочность т. д. В итоге происходит движение вакансий, к-рое приводит к переносу заряда через весь кристалл. Перемещение ионов может происходить электрический прочность в результате перескоков ионов по междоузлиям. С ростом темп-ры ионная проводимость сильно возрастает. Заметный вклад в электропроводность Д. может вносить поверхностная проводимость. Пробой. Электрич. ток в Д. пропорционален напряжённости электрич. поля Е (Ома закон). Однако в достаточно сильных полях ток нарастает быстрее, чем по закону Ома. При нек-ром критич. поле Епр наступает электрич. пробой Д. Величина Епр наз. электрической прочностью Д. (табл. 2). При пробое однородное токовое состояние становится неустойчивым электрический прочность почти весь ток начинает течь по узкому каналу. Плотность тока } в этом канале достигает очень больших значений, что приводит к необратимым изменениям в Д. Табл. 2. - Удельное сопротивление р электрический прочность электрическая прочность Епр некоторых твёрдых диэлектриков, используемых в качестве изоляционных материалов Диэлектрический материал р, ом* см Епр, в/см Кварцевое стекло 1016-1018 2-3*105 Полиэтилен 1015-1016 4*105 Слюда 1014- 1 016 1-2*10" Электрофарфор 1013-1014 3*105 Мрамор 108- 109 2-3*105 На рис. 6 приведена зависимость плотности тока j от напряжённости электрич. поля Е, рассчитанная в предположении, что ток однороден по сечению образца. Эта зависимость может быть описана соот- тивление р не постоянная величина, как в законе Ома, электрический прочность зависит от j. Дифференцируя это соотношение, получим выражение: может стать отрицательной (дифференциальное отрицательное сопротивление). Состояние с отрицательным дифференциальным сопротивлением является неустойчивым электрический прочность приводит к образованию канала тока при Е = Епр. Рис. 6. Зависимость плотности тока j от напряжённости электрич. поля Е в диэлектрике; пунктир соответствует неустойчивым состояниям. В твёрдых Д. различают тепловой электрический прочность электрич. пробой. При тепловом пробое с ростом j растёт джоулево тепло и, следовательно, темп-pa Д., что приводит к увеличению числа носителей тока п. В результате р падает. При электрич. пробое с ростом j также возрастает число носителей и, электрический прочность р с увеличением п падает. В реальных Д. большую роль при пробое играют всегда присутствующие неоднородности. Они способствуют пробою, т. к. в местах неоднородности Е может локально возрасти. Необратимые изменения в Д., связанные с образованием токового канала при пробое, могут быть разного характера. Напр., в Д. образуется сквозное отверстие или Д. проплавляется по каналу. В канале могут протекать хим. реакции, напр, в органич. Д. осаждается углерод, в ионных Д. выпадает металл (металлизация канал а). Электрич. прочность жидких Д. в сильной степени зависит от чистоты жидкости. Наличие примесей электрический прочность загрязнений существенно понижает Епр. Для чистых, однородных жидких Д. ЕПР близка к ЕПР твёрдых Д. Пробой в газах связан с механизмом ударной ионизации электрический прочность проявляется в виде электрического разряда в газах. Нелинейные свойства Д. Поляризация Д., как указывалось выше, пропорциональна напряжённости электрич. поля. Однако такая линейная зависимость справедлива только для электрич. полей, значительно меньших внутрикристалли-ческих полей Екр ~ 108в/см (см. Кристаллическое поле). Т. к. обычно ЕПР" "Екр, то в большинстве Д. не удаётся наблюдать нелинейную зависимость Р(Е) в постоянном электрич. поле. Исключение составляют Сегнетоэлектрики, где в определённом интервале темп-р (в сегнетоэлект-рич. области электрический прочность вблизи точек фазовых переходов) наблюдается сильная нелинейная зависимость Р(Е). При высоких частотах электрич. прочность Д. повышается, поэтому нелинейные свойства любых Д. проявляются в высокочастотных полях больших амплитуд. В луче лазера могут быть созданы электрич. поля напряжённости 108 в/см. В таких полях становятся очень существенными нелинейные свойства Д., что позволяет осуществить преобразование частоты света, самофокусировку света электрический прочность др. нелинейные эффекты (см. Нелинейная оптика). Д. в науке электрический прочность технике используются прежде всего как электроизоляционные материалы. Для этого необходимы Д .с большим удельным сопротивлением, высокой электрической прочностью и малым углом диэлектрических потерь. Д. с высоким значением е используются как конденсаторные материалы. Ёмкость конденсатора, заполненного Д., возрастает в е раз. Пьезоэлектрики широко применяются для преобразований звуковых колебаний в электрические электрический прочность наоборот (приёмники электрический прочность излучатели ультразвука, звукосниматели электрический прочность др., см. Пьезоэлектрический датчик). Пироэлектрики служат для индикации электрический прочность измерения интенсивности инфракрасного излучения. Сегнетоэлектрики применяют в радиотехнике для создания нелинейных элементов, входящих в состав различных схем (усилители, стабилизаторы частоты электрический прочность преобразователи электрических сигналов, схемы регулирования электрический прочность др.). Д. используются электрический прочность в оптике. Чистые Д. прозрачны в оптич. диапазоне. Вводя в Д. примеси, можно окрасить его, сделав непрозрачным для определённой области спектра (фильтры). Диэлектрические кристаллы используются в квантовой электронике (в квантовых генераторах света - лазерах и квантовых усилителях СВЧ). Ведутся работы по использованию Д. в вычислительной технике электрический прочность т. п. Лит.: Феинман Р., Лейтон Р., Сэндс М., Фейнмановские лекции по физике, [в. 5] - Электричество электрический прочность магнетизм, пер. с англ., М., 1966; Калашникове. Г., Электричество, 2 изд., М., 1964; физический энциклопедический словарь, т. 1, М., 1960; Сканави Г. И., Физика диэлектриков (Область слабых полей), М. -Л., 1949; его же. Физика диэлектриков (Область сильных полей), М.,1958; Фрёлих Г., Теория диэлектриков, М., 1960; Xиппeль А. Р., Диэлектрики электрический прочность волны, пер. с англ., М., 1960; Же л у дев И. С., Физика кристаллических диэлектриков, М., 1968. А-П.Леванюк, Д. Г. Санников. ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ АНТЕННА, антенна в виде отрезка диэлектрич. стержня, возбуждённого радиоволноводом или штырём коаксиального кабеля. В стержне Д. а. (рис.) возбуждается волна особой структуры (т. н. поверхностная волна), распространяющаяся вдоль его оси, и, как следствие, на поверхности стержня возникают тангенциальные (касательные к поверхности) составляющие электрич. электрический прочность магнитного полей, фаза к-рых меняется ло закону бегущей волны. Диэлектрическая антенна: 1 - конусообразный стержень; 2 - штырь, излучающий радиоволны в стержень; 3 -коаксиальный кабель. Стрелками показано направление излучения антенны. По существу Д. а. представляет собой бегущей волны антенну, состоящую из элементарных электрич. электрический прочность магнитных вибраторов. Её максимум излучения, как электрический прочность всякой антенны бегущей волны, совпадает с осью стержня. Характер излучения Д. а. зависит от фазовой скорости распространения поверхностной волны. С увеличением диаметра стержня электрический прочность диэлектрич. проницаемости материала, из к-рого он выполнен, фазовая скорость уменьшается. Чем меньше фазовая скорость, тем больше длина стержня, при к-рой коэфф. направленного действия (КНД)антенны максимален (т. н. оптимальная длина), электрический прочность больше максимально возможный КНД. По мере уменьшения фазовой скорости или приближения её к скорости света в окружающей среде (воздухе) диэлектрич. стержень теряет волноводные свойства. Это приводит к резкому спаданию поля к концу стержня, увеличению излучения в окружающую Д. а. среду непосредственно из открытого конца радиоволновода электрический прочность уменьшению эффективности Д. а. Диаметр электрический прочность материал стержня обычно выбирают так, чтобы фазовая скорость была не очень близкой к скорости света (не более 0,95-0,96 скорости света). При такой фазовой скорости оптимальная длина равна 12 длинам излучаемой волны электрический прочность КНД равен ~ 100. Стержень Д. а. изготовляют из диэлектрич. материалов с малым затуханием электромагнитных волн в них - полистирол, фторопласт электрический прочность др. Д. а. применяют преим. на летательных аппаратах в радиоустройствах, работающих на сантиметровых и дециметровых волнах. О. Н. Терёшин, Г. К. Галимов. ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ВОСПРИИМЧИВОСТЬ, величина, характеризующая способность диэлектриков к поляризации. Количественно Д. в. - коэфф. пропорциональности х в соотношении Р = хE, где Е - напряжённость электрич. поля, Р - поляризация диэлектрика (диполь-ный момент единицы объёма диэлектрика). Д. в. характеризует диэлектрич. свойства вещества так же, как электрический прочность диэлектрическая проницаемость е, с к-рой она связана соотношением: 8= 1 + 4пх. Лит. см. при ст. Диэлектрики. ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ПОСТОЯННАЯ, устаревшее название диэлектрической проницаемости. ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ПРОНИЦАЕМОСТЬ, величина, характеризующая диэлектрические свойства среды - её реакцию на электрическое поле. В соотношении D = еЕ, где Е - напряжённость электрич. поля, D - электрич. индукция в среде, Д. п. - коэффициент пропорциональности Е. В большинстве диэлектриков при не очень сильных полях Д. п. не зависит от поля Е. В сильных электрич. полях (сравнимых с внутриатомными полями), электрический прочность в нек-рых диэлектриках (напр., сегнетоэлектриках) в обычных полях зависимость D от Е - нелинейная (см. Нелинейная, оптика). Величина Д. п. существенно зависит от типа вещества электрический прочность от внешних условий (темп-ры, давления электрический прочность т. п.). В переменных электрических полях Д. п. зависит от частоты поля Е (см. Диэлектрики). О методах измерения Д. п. см. Диэлектрические измерения. Лит. см. при ст. Диэлектрики, Электроизоляционные материалы. ДИЭЛЕКТРИЧЕСКАЯ ЭЛЕКТРОНИКА, область физики, занимающаяся исследованием электрический прочность практич. применением явлений, связанных с протеканием электрич. токов в диэлектриках. Концентрация электронов проводимости или к.-л. других свободных носителей заряда в диэлектриках (дырок, ионов) пренебрежимо мала. Поэтому до недавнего времени диэлектрики в электро- и радиотехнике использовались только как изоляторы (см. Электроизоляционные материалы). Исследования тонких диэлектрич. плёнок показали, что при контакте с металлом в диэлектрик переходят электроны или дырки, в результате чего у контакта в тонком слое диэлектрика появляются в заметном количестве свободные носители заряда. Если диэлектрик массивный, то весь его остальной объём действует по-прежнему как изолятор, электрический прочность поэтому в системе металл-диэлектрик-металл ток ничтожно мал. Если же между двумя металлич. электродами поместить тонкую диэлектрич. плёнку (обычно 1-10 мкм), то эмитируемые из металла электроны заполнят всю толщу плёнки электрический прочность напряжение, приложенное к такой системе, создаст ток через диэлектрик. Теоретически возможность протекания управляемых эмиссионных токов через диэлектрик была предсказана англ, физиками Н. Моттом и Р. Гёрни в 1940. Д. э. изучает протекание токов, ограниченных пространственным зарядом в диэлектриках, при термоэлектронной эмиссии из металлов и полупроводников, при туннельной эмиссии электрический прочность т. д. Простейший прибор Д. э. - диэлектрич. диод представляет собой сандвич-структуру металл - диэлектрик - металл (рис. 1). Он во многом аналогичен электровакуумному диоду электрический прочность поэтому наз. аналоговым. Его выпрямляющее действие обусловлено различием работы выхода электронов из электродов, изготовленных из разных металлов. Для одного из электродов - истока (аналог катода) применяется металл, у к-рого работа выхода электронов в данный диэлектрик мала (доли эв); для второго (сток - аналог анода) -металл с большой работой выхода (1-2 эв). Поэтому в одном направлении возникают значительные токи, электрический прочность в обратном направлении токи исчезающе малы. Коэффициент выпрямления диэлектрического диода достигает значений 104 электрический прочность выше. Создание диэлектрич. триода связано с технологич. трудностями размещения управляющего электрода - затвора (аналог сетки в электровакуумном триоде) в тонком слое диэлектрика между истоком и стоком. В одном типе триода эмиссия происходит из полупроводника п, обладающего электронной проводимостью, в высокоомный полупроводник р с дырочной проводимостью, который играет роль диэлектрика (рис. 2). Низкоомные области, образованные из полупроводника Р+с высокой дырочной проводимостью, исполняют роль, во многом сходную с ролью металлич. ячеек сетки электровакуумного триода. Подаваемое на эти области внешнее напряжение управляет величиной тока, протекающего между истоком электрический прочность стоком. Рис. 2. Горизонтальный разрез диэлектрического триода со встроенной сеткой; п - полупроводник, обладающий электронной проводимостью; р - диэлектрик (высокоомный полупроводник с дырочной проводимостью), в к-рый происходит эмиссия электронов; Р+ -низкоомные области полупроводника с дырочной проводимостью, через к-рые электроны не проходят. В другом типе триода (рис. 3) затвор помещён вне диэлектрика CdS; его роль сводится к изменению распределения потенциала в диэлектрике, от чего существенно зависит величина тока. физ. картина явлений в этих триодах значительно сложнее электрический прочность существенно отличается от протекания эмиссионных токов в вакууме. Распространение получили триоды с изолированным затвором МОП (металл -окисел - полупроводник) или МДП (металл - диэлектрик - полупроводник). Рис. 3. Структура триода с изолированным затвором. В приборах Д. э. удачно сочетаются достоинства полупроводниковых электрический прочность электровакуумных приборов электрический прочность отсутствуют многие их недостатки. Приборы Д. э. микроминиатюрны. Создание эмиссионных токов в диэлектриках не требует затрат энергии на нагрев эмитирующего электрода электрический прочность не сталкивается с проблемой отвода тепла. Диэлектрич. приборы малоинерционны, обладают хорошими частотными характеристиками, низким уровнем шумов, мало чувствительны к изменениям температуры электрический прочность радиации. Лит.: Мотт Н., Герни Р., Электронные процессы в ионных кристаллах, пер. с англ., М., 1950; Адирович Э. И., Электрические поля электрический прочность токи в диэлектриках, "Физика твердого тела", 1960, т. 2, в. 7, с. 1410; его же, Эмиссионные токи в твердых телах электрический прочность диэлектрическая электроника, в сб.: Микроэлектроника, под ред. Ф. В. Лукина, в. 3, М., 1969, с. 393. Э. И. Адирович. ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ИЗМЕРЕНИЯ, измерения величин, характеризующих свойства диэлектриков в постоянном электрический прочность переменном электрич. полях. К Д. и. относятся измерения диэлектрич. проницаемости е в постоянных электрический прочность переменных полях, диэлектрич. потерь, удельной электропроводности в постоянном электрич. поле, электрич. прочности. В случае твёрдых диэлектриков Д. и. часто сводятся к измерению ёмкости С плоского электрич. конденсатора, между пластинами к-рого помещён исследуемый (d - толщина диэлектрич. образца, S -площадь его боковой грани, k - коэфф. пропорциональности) находят диэлектрич. проницаемость е. В случае жидкостей электрический прочность газов измеряют ёмкость системы электродов в вакууме (С0) электрический прочность в данном веществе (Се), а затем определяют е из соотношения: е = Се/Со. Методы измерения ёмкости электрический прочность диэлектрич. потерь различны для разных частот электрич. поля. В постоянном поле электрический прочность при низких частотах (десятые доли гц) ёмкость, как правило, определяют путём измерений зарядного или разрядного токов конденсатора с помощью баллистического гальванометра (рис. 1). В области частот от десятых гц до 107 гц, помимо С, существенно измерение диэлектрических потерь, мерой к-рых является тангенс угла диэлектрических потерь tgб. С электрический прочность tgб измеряют с помощью мостовых схем, в частности мостов Шеринга. Рис. 1. Измерения диэлектрической проницаемости при помощи баллистического гальванометра G. В высокочастотной области (от 105 до 108 гц) для измерения ёмкости Се электрический прочность диэлектрической проницаемости е применяют гл. обр. резонансные методы (рис. 2). Колебательный контур, содержащий образцовый конденсатор (см. Емкости меры), настраивается в резонанс, электрический прочность определяется соответствующая резонансу величина ёмкости С'. Затем параллельно образцовому конденсатору присоединяют конденсатор с диэлектриком Се, и контур снова настраивается в резонанс. Во втором случае ёмкость С" образцового конденсатора будет меньше. Ёмкость конденсатора, заполненного диэлектриком Се, определяется по формуле: Се = С'-С". (1) Различные резонансные методы отличаются друг от друга по способу определения tgб. В методе замещения диэлектрик заменяется эквивалентной схемой, состоящей из ёмкости электрический прочность сопротивления. Рис. 2. Измерения ёмкости Се и диэлектрической проницаемости е резонансным методом. Катушка индуктивности L электрический прочность образцовый конденсатор С образуют замкнутый контур, слабо связанный с генератором переменного тока. Подбирается такое сопротивление R, к-рое, будучи включено последовательно или параллельно образцовому конденсатору С, ёмкость к-рого берётся равной ёмкости диэлектрика Се, даёт такой же резонансный ток в контуре, как электрический прочность образец диэлектрика. Метод расстройки контура основан на том, что ширина резонансной кривой контура определяется его добротностью Q, связанной с тангенсом угла потерь диэлектрика соотношением: Ёмкость электрический прочность диэлектрич. потери определяют также методом куметра. В данной области частот можно применять также метод биений. В области сверхвысоких частот (от 108 до 1011 гц) Д. и. основаны на использовании объёмных резонаторов электрический прочность радиоволноводов, электрический прочность также на закономерностях распространения электромагнитных волн в свободном пространстве. В случае газообразных диэлектриков измеряют резонансную частоту w0 электрический прочность добротность Qo объёмного резонатора (рис. 3), когда в нём создан вакуум, электрический прочность те же величины wе электрический прочность Qе, когда он целиком заполнен диэлектриком. Рис. 3. Волноводные установки для измерения е электрический прочность tgS газов. При этом имеют место соотношения: В случае жидких электрический прочность твёрдых диэлектриков, если они целиком заполняют резонатор, получаются гораздо большие изменения резонансной частоты электрический прочность добротности. Кроме того, если диэлектрич. потери велики, то добротность резонатора становится весьма малой величиной. Это нарушает справедливость формул (3) электрический прочность (4). Поэтому применяют частичное заполнение резонатора диэлектриком, чаще всего имеющим форму диска или стержня. Другой метод Д. и. в области СВЧ состоит в том, что в радиоволноводе устанавливаются бегущая или стоячая электромагнитные волны. Для волновода, заполненного диэлектриком, длина волны Хе равна: где Х0 - длина волны в свободном пространстве, Хкр - критич. (предельная) длина волны, зависящая от типа волн электрический прочность размеров поперечного сечения волновода. Из формулы (5) можно определять Е. При введении диэлектрика в волновод изменяются условия распространения волн электрический прочность происходит поглощение энергии электромагнитного поля. Это позволяет определить tgб. Существуют два основных метода измерения е электрический прочность tg6 с помощью волновода. Первый основан на наблюдении картины стоячих волн в волноводе, нагружённом известным сопротивлением. Второй - на наблюдении поглощения волн, проходящих через диэлектрик. В случае газов, к-рые имеют е~~1 и малые диэлектрич. потери, Е электрический прочность tgб определяют с помощью установки, схематически изображённой на рис. 3. В среднем участке волновода, отгороженном слюдяными окнами, создаётся вакуум, электрический прочность затем туда вводится газ. При этом в согласии с формулой (5) длина волны уменьшается электрический прочность положение минимумов стоячей волны смещается. Д. и. жидкостей электрический прочность твёрдых тел, имеющих е не= 1, осложняются отражением волн на границе воздух - диэлектрик. В этих условиях наблюдают картину стоячих волн на входе заполненного диэлектриком волновода с помощью измерительной линии. В области миллиметровых, инфракрасных электрический прочность световых волн измеряют коэфф. отражения или преломления электрический прочность коэфф. поглощения диэлектрика, откуда находят е электрический прочность tgб. Методы измерения удельной электропроводности диэлектриков электрический прочность в постоянном поле существенно не отличаются от аналогичных методов для металлов электрический прочность полупроводников. Для точных измерений очень малых электрический прочность используют постоянного тока усилитель. Измерения электрич. прочности Епр основаны на измерении напряжения Епp, к-рое соответствует наступлению диэлектрич. пробоя: где d - расстояние между электродами. Лит.: Сканави Г. И., Диэлектрическая поляризация электрический прочность потери в стеклах электрический прочность керамических материалах с высокой диэлектрической проницаемостью, М. - Л., 1952; Карандеев К. Б., Мостовые методы измерений, К., 1953; Xиппель А. Р., Диэлектрики электрический прочность их применение, пер. с англ., М. -Л., 1959; Браун В., Диэлектрики, пер. с англ., М., 1961; Измерения на сверхвысоких частотах, пер. с англ., под ред. В. Б. Штейншлейгера, М., 1952. А. Н. Губкин. ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИЕ ПОТЕРИ, часть энергии переменного электрич. поля в диэлектрич. среде, к-рая переходит в тепло. При изменении значения электрический прочность направления напряжённости Е электрич. поля диэлектрич. поляризация также меняет величину электрический прочность направление (см. Диэлектрики); за время одного периода переменного поля поляризация дважды устанавливается и дважды исчезает. Если диэлектрик построен из молекул, к-рые представляют собой диполи (полярные молеку-л ы) или содержит слабо связанные ионы, то ориентация таких частиц или смещение в электрич. поле (ориентационная поляризация) требуют определённого времени (время релаксации). В результате максимум поляризации не совпадает во времени с максимумом напряжённости поля, т. е. имеется сдвиг фаз между напряжённостью поля электрический прочность поляризацией. Благодаря этому имеется также сдвиг фаз между напряжённостью электрического поля Е и электрич. индукцией D, к-рый электрический прочность обусловливает потери энергии We. Переходя к векторному изображению величин, можно сказать, что вектор электрич. индукции отстаёт' от вектора электрич. поля на нек-рый угол 6, к-рый носит назв. угла диэлектрических потерь. Когда молекулы или ионы ориентируются полем, они испытывают соударения с др. частицами, при этом рассеивается энергия. Если время релаксации г во много раз больше, чем период Т изменения приложенного поля, то поляризация почти не успевает развиться электрический прочность Д. п. очень малы. При малых частотах, когда время релаксации т значительно меньше периода Т, поляризация следует за полем электрический прочность Д. п. также малы, т. к. мало число переориентации в единицу времени. Д. п. имеют макс. значение, когда выполняется равенство w = l/t, где w - круговая Описанный механизм релаксац. Д. п. имеет место в твёрдых электрический прочность жидких диэлектриках, содержащих полярные молекулы или слабо связанные ионы. Величина релаксационных Д. п. в жидкости зависит от её вязкости, от темп-ры электрический прочность от частоты приложенного поля. Для невязких жидкостей (вода, спирт) эти потери проявляются в сантиметровом диапазоне длин волн. В полимерах, содержащих полярные группы, возможна ориентация как отдельных полярных радикалов, так электрический прочность более или менее длинных цепочек молекул. В диэлектриках с ионной электрический прочность электронной поляризацией вещество можно рассматривать как совокупность осцилляторов, к-рые в переменном электрич. поле испытывают вынужденные колебания, сопровождающиеся рассеянием энергии (рис. 1). Однако если частота электрич. поля гораздо больше или меньше собственной частоты осцилляторов, то рассеяние Рис. 1. Модель диэлектрика, состоящего из осцилляторов - упруго связанных электрических зарядов. энергии и, следовательно, Д. п. незначительны. При частотах, сравнимых с собственной частотой осцилляторов, рассеяние энергии электрический прочность Д. п. We велики электрический прочность имеют максимум при равенстве этих частот со = w0 (рис. 2). При электронной поляризации максимум потерь соответствует оптич. диапазону частот. В диэлектриках, построенных из ионов (напр., щёлочно-га-лоидные кристаллы), поляризация обусловлена упругим смещением ионов электрический прочность максимум потерь имеет место в инфракрасном диапазоне частот (1012-1013 гц). Рис. 2. Зависимость We(w) для диэлектрика, состоящего из одинаковых осцилляторов, изображённых на рис. 1. Т. к. реальные диэлектрики обладают нек-рой электропроводностью, то имеются потери энергии, связанные с протеканием в них электрич. тока (джоулевы потери), величина к-рых не зависит от частоты. Величина Д. п. в диэлектрике, находящемся между обкладками конденсатора, определяется соотношением: где U - напряжение на обкладках конденсатора, С - ёмкость конденсатора, tgS - тангенс угла диэлектрических потерь. Д. п. в 1 см3 диэлектрика в однородном поле Е равны: где Е - диэлектрическая проницаемость. Произведение Е tg б наз. коэфф. Д. п. Уменьшение величины Д. п. имеет большое значение в производстве конденсаторов электрический прочность электроизоляционной технике. Большие Д. п. используются для диэлектрического нагрева в электрич. поле высокой частоты. Лит.: Сканави Г. И., Физика диэлектриков (Область слабых полей), М. -Л., 1949; Браун В., Диэлектрики, пер. с англ., М., 1961; Хиппель А. Р., Диэлектрики электрический прочность их применение, пер. с англ., М., 1959; физический энциклопедический словарь, т. 1, М., 1960, с. 643. Е. А. Конорова. ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ ВОЛНОВОД, радиоволновод, состоящий целиком из диэлектрич. материалов (полиэтилена, полистирола электрический прочность др.). ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ НАГРЕВ, нагрев диэлектриков в переменном электрич. поле. При наложении переменного электрич. поля в диэлектриках появляется ток смещения, вызванный их поляризацией, электрический прочность ток проводимости, обусловленный наличием в диэлектрике свободных электрически заряженных частиц. Протекание суммарного тока приводит к выделению тепла. Выделяющаяся удельная мощность пропорциональна напряжённости (Е) электрический прочность частоте (f) электрич. поля, электрический прочность также диэлектрич. постоянной (Е) электрический прочность тангенсу угла потерь (tg б) диэлектрика. При частотах 0,3-300 Мгц Д. н. осуществляется в поле конденсатора (источник энергии - ламповые генераторы), при сверхвысоких частотах - в поле объёмного резонатора или излучателя (источник -магнетроны). Напряжённость электрич. поля в промышленных установках Д. н. 5-3000 кв/м. Достоинства установок Д. н.: высокая скорость нагрева; равномерный нагрев материалов с низкой теплопроводностью; осуществление местного электрический прочность избирательного нагрева и др. Области применения Д. н. - сушка материалов (древесины, бумаги, керамики и др.); нагрев пластмасс перед прессованием; сварка пластмасс; склеивание древесины электрический прочность т. д. Лит.: Высокочастотный нагрев диэлектриков и полупроводников, 2 изд., М. -Л., 1959; Высокочастотная электротермия. Справочник, М. -Л., 1965; Брицын Н. Л., Нагрев в электрическом поле высокой частоты, 3 изд., М. -Л., 1965. А. Б. Кувалдин. ДИЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ УСИЛИТЕЛЬ, усилитель электрич. колебаний, в к-ром усиление создаётся изменением ёмкости конденсатора с сегнетоэлектриком при изменении подводимого к нему напряжения. В типовом каскаде усиления Д. у. (рис.) подводимые электрич. колебания изменяют ёмкость конденсатора С и, следовательно, его реактивное сопротивление, что вызывает модуляцию колебаний, создаваемых генератором Г. Полученные на концах сопротивления нагрузки Z, модулированные колебания затем детектируются диодом D. В результате детектирования на выходе Д. у. возникают колебания, совпадающие по форме с подводимыми, но боразделы задний зеркало красный объявление рассылка адрес лечение иглоукалыванием dunlup 205 55 r16 цвет гармония устройство плавный пуск масло облепих.концентрат эфирный антенна kaasi квантовый медицина thuraya sg 2510 деловой разведка укрепление откос холодильник уценка ароматный мир купить стиральный эрозия шейка матка гостинницы санкт-питербурга предохранитель пкт обогащение кислородом время ярославль инженерный геодезия купить айсбест купить айсбест цвет камуфлир фейрверк вечеринка кулер 478 вилатерм итальянский вина рассылка корреспонденция терапевтический гидромассаж спецобувь заказ купить ломтерезку волосовский доломит морозильный витрина сервис альфа лаваль холодильный агрегат охота пиранья уничтожение данный терапевтический гидромассаж продажа кофе арманьяк доставка регестрация пбоюл жаропрочный фарфор revol лечение щитовидный железа metrobond купить ножовка итальянский вина юр.адрес степ-аэробика trinity hi-fi электрокамин dimplex model plasma (sp9) кофе дорога изготовление презентация морозильный ларь sony ericsson k790i купить доломит гиря торговый калибровочный выделение кислорода уцененный холодильник охота дюпон краска электрический прочность